Czy obiekty makroskopowe zachowują się kwantowo?
description
Transcript of Czy obiekty makroskopowe zachowują się kwantowo?
1. Oscylacje Rabiego – masery, rezonans magnetyczny, qubity2. Spooky action at distance –
splątywanie qubitów (Wykład 4)
Czy obiekty makroskopowe zachowują się kwantowo?
Prototyp qubitu – spin w polu magnetycznym
Geometryczna reprezentacja 2-level system – Bloch sphere
2/2
2/1
21
2sin;
2cos
10)0(
ii eaea
aat
BE
BEwlasneEnergie
II
I
:Wektory bazowe:
-spin równoległy do osi oz |0>;
-spin antyrównoległy do osi oz |1>
Precesja spinu wokół osi OZ || B z prędkością kątową:
B=Bz
1)/exp(0)/exp()(
10)0(
12011
21
tiEatiEatt
aat
/2 zp B
Stany |0> i |1> są stanami własnymi dla B =Bz
Stan startowy:
Stan końcowy:
z
z
B
BH
0
0
B= (Bxcos(t), 0, Bz)Rabi oscillations
zx
xz
BtB
tBBH
)cos(
)cos(
)2(sin|)(||
)2(cos|)(||
)0(
22
22
tB
te
tB
tg
g
x
x
X’Y’ obraca się z p względem osi OZ => rotating frame approximation
/2 zpres B
W rezonansie spin rotujący wokół Bz widzi stałe pole magnetyczne w kierunku osi Y’ => zaczyna względem niego obracać się*
*Można pokazać, że sinusoidalne pole w kierunku osi OX składa się z dwóch pól wirujących w przeciwnych kierunkach z prędkością i amplitudą równą połowie amplitudy pola sinusoidalnego
Ortogonalność = równoległość…
21
222
122
2sin)
2(sin|||
2cos)
2(coscos
2
1
2
1|||
aa
ea
ea
i
i
2r=1
Wyprowadzenie algebraiczne na tablicy oscylacji Rabiego…
Maser (Laser), NMR etc.
x
x
x
Btt
B
tB
tg
;22
)2(cos|)(|| 22
Deterministyczne otrzymywanie stanu wzbudzonego i podstawowego i wzbudzonego itd:
02/)10(12/)10(0
Impuls obraca układ ze stanu podstawowego do wzbudzonego lub odwrotnie: MASER (microwave amplification by
stimulated emission of radiation)
Badanie relaksacji poprzecznej i podłużnej magnetyzacji (równanie Blocha)
-> dr inż. Tykarski
NMR – nuclear magnetic resonance
from
Feynman
(tom III, rozdz. 9)
Dygresja: Datta-Das Spin FET
gate
Molekuła amoniaku, spin, qubit = 2 level system
zx
xz
BB
BBH
AEE
EAEH
0
0
2
2
g
gH
SPIN Amoniak QUBIT = sztuczny atom!!!
Elementy diagonalne – energie własne, jeśli nie ma zaburzeń (= pole magnetyczne tylko w kierunku osi OZ dla spinu, brak pola elektrycznego dla amoniaku czy qubita )
Elementy niediagonalne – zaburzające, „coupling terms”, powodujące przejścia między pierwotnymi stanami własnymi
122
211
21
2
2
10)(
gCCdt
dCi
gCCdt
dCi
CCt
Superconducting qubit design
fast flux line
Transmonqubit
λ/4 λ/4JJ
Readout Resonator(non-linear)
ie
Mikrofale kontrolujące stan qubitu (przy pomocy oscylacji Rabiego):
-przejścia do stanu wzbudzonego (obroty o na sferze Blocha),
-umieszczanie qubitu w superpozycji stanów własnych (obroty o dowolny kąt).
=> Kąt o jaki obróci się stan na sferze Blocha jest proporcjonalny do czasu impulsu mikrofalowego i jego natężenia (amplitudy pola elektrycznego)
„Read-out”:- Wysyłamy impuls mikrofalowy i mierzymy falę odbitą,
- przesunięcie w fazie będzie inne dla stanu podstawowego i stanu wzbudzonego,
- powtarzamy taką sekwencję N = 5-10tys. razy, aby obliczyć prawdopodobieństwo przebywania w stanie podstawowym i w
stanie wzbudzonym (P(|0>)=n/N, n –ile razy zmierzyliśmy stan podstawowy
|2>
|1>
|0>
1
Energia wzbudzenia qubitu (można zmieniać strumieniem pola magnetycznego!!!)
Qubit spectroscopy
fcav
driv
e fr
eque
ncy
Rabi oscillations for qubit
Każdy punkt to prawdopodobieństwo przebywania w stanie wzbudzonym po wysłaniu impulsu mikrofalowego o czasie trwania t. Każdy punkt jest obliczony jako średnia wielu tysięcy pomiarów (ensamble average).
t [ns]
Obrót na sferze Blocha o
Obrót na sferze Blocha o 2
Zanik amplitudy z czasem to efekt przypadkowej relaksacji stanu wzbudzonego do stanu podstawowego (czas T1)
2 coupled qubits =
sztuczna cząsteczka
Sample
i(t)
1 mm
200 µm
qubitsreadout resonator
couplingcapacitor
50 µ
m
Josephsonjunction
frequencycontrol
fast flux line
Transmonqubit
λ/4 λ/4JJ
coupling capacitor
Readout Resonator
ie
qubit
50 µm
Junctions
200 nmtransmonsquid
drive &readout
frequency control
Sample (contd.)
Bringing the Qubits in Resonance
fluxline I current (a.u.)
Qubit II
Qubit I
Bringing the Qubits in Resonance – Avoided level crossing
fluxline I current (a.u.)
g = 29.2 MHz
| 01 |10
2
| 01 |10
2
| 01 | 01
|10
Qubit II
Qubit I
|10
Observing the Quantum Swapvisibility
5.13 GHz
5.32GHz
6.82 GHz
6.42 GHz
DriveQB I
QB II
QB II
QB If01
Swap Duration
6.67 GHz
6.03GHz
0 100 200 300 400 500 600
0,0
0,2
0,4
0,6
0,8
1,0
p(10)
p(01)
p(11)
Sw
itch
ing
Pro
ba
bili
ty
Swap Duration [ns]
p(00)
X-obrót o na sferze Blocha
Flux line, wybór energii qubitu
Qubity w rezonansie
Najlepszy T1
Najlepszy kontrast przy odczycie
„kręcenie” stanem qubitu, read-out
Sprawdzenie stanu rezonatorów