Phy b15 2
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2)12(
2cos2 2
λλγδ +=+= ktn
↑↓↓→ kr , )1( γk k-1
k-2
λλ /)2
2( 2max += tnk
↑↑→ kt
λλγδ ktn =+=2
cos2 2
暗纹
明纹
CAI
返回 退出
λ∆γ∆γ ktn = sin2- )2( 2
2)12(
2cos2 2
λλγδ +=+= ktn
λλγδ ktn =+=2
cos2 2
暗纹
明纹
1+− kk γγ γ∆−=γ
λsin2 2tn
= 1=k∆
↑↓↓ γ∆γ ,,r ↓↑→ γ∆tCAI
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[例1] 如用白光垂直入射到空气中厚为320nm的肥皂膜上(其折射率n=1.33),问肥皂膜呈现什么色彩?
212−
=k
ntλλλ knt =+2
2
nm170041 == ntλk = 1 红外光
nm56734
2 == ntλ
nm34154
3 == ntλ
k = 2 黄光!
k = 3 紫外光
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[例2] 平面单色光垂直照射在厚度均匀的油膜上,油膜覆盖在玻璃板上。所用光源波长可以连续变化,观察到500nm与700nm波长的光在反射中消失。油膜的折射率为1.30,玻璃折射率为1.50,求油膜的厚度。
按照相干条件,相邻两个干涉极小条纹所对应的光程差满足:
n1n2
2)12(2 1
1
λ+= ktn
2]1)1(2[2 2
1
λ+−= ktn
2)12(
2)12( 21 λλ
−=+ kk
21 nn <
)mm(1073.6 4−×=t3=k退出返回
ab
wave train 波列
2. 相干长度
CAI
波列在真空中的长度x∆x∆δ > 无干涉
x∆δ <<0 实现相干叠加,产生干涉条纹
退出返回
ab
CAI
光程差为零,完全重叠,干涉条纹的可见度最大。
0=δ退出返回
光程差增大,部分重叠,干涉条纹的可见度减小。
x∆δ <<0
光程差超过波列本身的长度,完全不能重叠,不能产生干涉,干涉条纹的可见度为零。
x∆δ >CAI
xm ∆δ = 相干长度时间相干性
ct mδ∆ = 相干时间
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时间相干性是与光源的单色性联系在一起的
λ单色光
tcx ∆∆ =
波列
2λλ∆∆ ≈⋅xλ∆ 频谱宽度
λ∆λδ
2
≈m 谱线宽度
光谱的单色性越好,相干长度就越长,时间相干性越好。
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3. 薄膜的等厚干涉
(1)劈尖的干涉
CAI
返回 退出
半波损失
ne
θn
L
d
2)12(
22 λλ
+=+ kne暗纹
λλ kne =+2
2明纹
CAI
由于存在半波损失,棱边为零级暗纹退出返回
条纹级次 k 随着劈尖的厚度而变化,这种干涉称为等厚干涉。条纹为一组平行于棱边的平行线。
λλ knek =+2
2
λλ )1(2
2 1 +=++ knek
ke 1+keθ
n
L
d
明纹
明纹
CAI
neee kk 21
λ∆ =−= +相邻条纹所对应的厚度差
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nee kk 21
λ=−+
CAI
ln
Ld 2λθ =≈
ke 1+keθ
1+ke↓→↓
↑→↓
ll
λ
θ
L
nl
dθ
nlLd
2λ
=
lLN =N
nd
2λ
= 条纹数
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21λ
=−+ kk ee
ab
∆h
b a
∆hke 1+ke
21 /h
eeh
ba
kk λ∆∆
=−
=+
2λ∆
bah =
退出返回