Phy b14 3
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[ ]kxtEE yy −+= 10cos ϕω
z x
y
o[ ]kxtEE zz −+= 20cos ϕω
12 ϕϕϕ∆ −=
0=∆ϕ4π
=∆ϕ2π
=∆ϕ4π3
=∆ϕ π=∆ϕ4π3
−=ϕ∆4π
−=ϕ∆2π
−=ϕ∆
00 yz EE =
椭圆偏振光
圆偏振光返回 退出
CAI
π−=ϕ∆π0 ±≠ ,ϕ∆
2π
±=ϕ∆
tEEz ωcos0=
)2
cos(0πω += tEE y
z
y
Er
ω
返回 退出
圆偏振光可分解为两束振动方向相互垂直、等幅、相
位差为 的线偏振光。2/π
右旋圆偏振光
左旋圆偏振光
tEEz ωcos0=
)2
cos(0πω −= tEE y
z
y
Er
ω
( ) …±±=+=− ,,, 210 2
1212 nnrr λ
12 ϕϕ =
( ) ( )12122 rrrrk −=−=λπϕ∆
…±±==− ,,, 2 1 0 12 nnrr λ
( )2121 rrk −−−= ϕϕϕ∆
波程差
干涉加强
干涉减弱
返回 退出
Pr2
r1
S1
S2
• •1l 2l 3l nl
1n 2n 3n nn
1S P
2. 光程
单色光波的频率 (周期 )在不同的介质中是恒定
不变的
f T
nnfc
fv λλ ===′
ncv =介质内
πλ 2↔′
ϕ∆↔x
λπ
λπϕ∆ nxx 22 =
′= nx 光程
光波在介质中的路程 相当于在真空中的路程x nx退出返回
1S
2S
Pd
d
x
ϕ
ϕ
1ϕ
2ϕn
kd=− 1ϕϕ
)(2 nxxdk +−=− ϕϕ
)(21 xnxk −=−= ϕϕϕ∆
光程差λ
πxnx −
= 2λδ
π2=
引入光程的概念后,我们就可以把光在不同介质中的
传播都折算为光在真空中的传播。
退出返回
• •1l 2l 3l nl
1n 2n 3n nn
1S P
∑∑ ==i
ii
i i
i
cln
vl
t ∑==i
ii lnctL
两束相干光(从同相点算起)在相遇点处由于它们经
过不同的光程所产生的相位差可用光程差来写出。
λδπϕ 2=∆
退出返回
3. 波片
由晶体做成的有准确厚度的平行板,光轴与表面平行
α
光轴
eAoA
Ar
dM N
o光e光
α
光轴
Ar
oAr
eAr
e光、 o光的振幅
αα
sincos
AAAA
o
e
=
=
退出返回
M No光
e光
α
光轴
eAoA
Ar
d
α
光轴
Ar
oAr
eAr
通过厚度为d的波片, e光与 o光产生光程差
dndn oe −=δ
dndn oe −==λπδ
λπϕ∆ 22
对应的相位差
返回 退出
α
光轴 PAr
oAr
eAr(1) 四分之一波片
2πϕ∆ =
4λδ =−= dndn oe
线偏振光 椭圆或圆偏振光
4πα = 线偏振光→圆偏振光
2 , 0 πα = CAI
线偏振光→线偏振光
240 ππα ,,≠ 线偏振光→椭圆偏振光
退出返回
(2) 二分之一波片
αα
A0入A0出
A入A出Ae入= Ae出光轴
2λδ =−= dndn oe
πϕ∆ =
CAI使线偏振光振动面转过2α角度
0=∆ϕ4π
=∆ϕ2π
=∆ϕ4π3
=∆ϕ π=∆ϕ4π3
−=ϕ∆4π
−=ϕ∆2π
−=ϕ∆
退出返回
4. 椭圆偏振光与圆偏振光的检验
Er
检偏振器偏振化方向
透过检偏振器观察圆偏振光时,观
察到的光强决定于旋转着的光矢量
在偏振化方向上投影的最大值。
Er
检偏振器偏振化方向
用四分之一波片和偏振片可以区分出(1)自然光和圆偏振光;(2)部分偏振光和椭圆偏振光。
退出返回
P自然光
线偏
P圆偏
线偏
转动偏振片,光强无变化 转动偏振片,光强无变化
P
自然光 自然光 线偏
λ/ 4 λ/ 4P
圆偏
线偏
线偏
转动偏振片,光强有变化,且存在消光位置。
转动偏振片,光强无变化
CAI退出返回
P椭偏
线偏
P部分偏
线偏
转动偏振片,光强有变化,不存在消光位置
转动偏振片,光强有变化,不存在消光位置
P
部分偏 部分偏 线偏
λ/ 4 λ/ 4P
正椭偏
线偏
线偏
转动偏振片,光强有变化,存在消光位置。
转动偏振片,光强有变化,不存在消光位置
CAI退出返回