LASERY NA CIELE STAŁYM - UMKfizyka.umk.pl/~bezet/pdf/IX Lasery na ciele stalym.pdf27 Zalety:-duża...
Transcript of LASERY NA CIELE STAŁYM - UMKfizyka.umk.pl/~bezet/pdf/IX Lasery na ciele stalym.pdf27 Zalety:-duża...
LASERY NA CIELE LASERY NA CIELE STASTAŁŁYMYM
BERNARDBERNARD ZIZIĘĘTEKTEK
2
Lasery na ciele stałym – lasery, których ośrodek czynny jest:- kryształem i ciałem amorficznym (również proszkiem),- dielektrykiem i półprzewodnikiem.
3
Podział
Neodym
4
Jon Cr3+ w polu krystalicznym
5
Metody pompowania- Lampami błyskowymi
6
- Laserami półprzewodnikowymi
Pompowanie podłużne poprzeczne
Pompowanie laserów światłowodowych
Sprzęgacze kierunkowe
7
Laser rubinowyPierwszy laser 1960 – T. Maiman
Al2O3 + Cr3+
Schemat poziomów
Widmo absorpcji
Przy dużych stężeniach:
8
Laser tytanowo - szafirowyAl2O3 + Ti3+
9
Laser neodymowy
Schemat poziomów
Widmo absorpcji
10
Zalety: - pełen zakres widma i mocy- szerokie pasma emisji i wzmocnienia - praca ciągła i impulsowa - możliwość generacji impulsów femtosekundowych- duża gęstości promieniowania w rdzeniu - prostota konstrukcji- długi rezonator – duża liczba modów- wysoka jakość wiązki w laserach jednomodowych- moce na poziomie kW pracy ciągłej (HPFL)- wykorzystanie konwersji częstości
Wady:- obecność niepożądanych procesów nieliniowych- silne niejednorodne poszerzenie linii - krótszy niż w kryształach czas życia- zwiększone prawdopodobieństwo relaksacji bezpromienistych
z udziałem fononów- nieustalony stan polaryzacji światła- problemy ze wzbudzaniem od czoła- możliwość uszkodzenia włókna
Lasery i wzmacniacze światłowodowe
11
Światłowody
12
13
14
15
Szkło fluorowe ZBLAN (ZrF4 –BaF2 –LaF3 –AlF3 -NaF)- niska energia fononów- mała tłumienność w obszarze widzialnym
Tłumienność szkła kwarcowego (a) i szkła ZBLAN (b)
16
Sprzęgacze kierunkowe światłowodowe
L
Obszaroddziaływania
Pole elektryczne fali
W przybliżeniu wolnozmiennej amplitudy
Uwzględniającsprzężenie między światłowodami
Szukamy rozwiązań i
gdzie
17
Przy warunkach początkowych
otrzymujemy
gdzie
Występuje wymiana energii między światłowodami z okresem
Łatwo sprawdzić, że
18
Zwierciadła i przełączniki pętlowe
1. Zwierciadło pętlowe (ang. nonlinear-optical loop mirror - NOLM)
gdzie stosunek podziału natężenia pól: α/(1-α)
19
powoduje przesunięcie fazy na drodze L
Optyczny efekt Kerra (K – nieliniowy współczynnik Kerra)
Ewej wchodzi do portu „1" . Po przejściu drogi L pola E3 i E4 wynoszą
Stąd
20
Jeśli:1. α = 1/2 to
0|| 202 =E czyli
2201 |||| wejEE =
Otrzymaliśmy ZWIERCIADŁO
2. α = 1/2 to
jeśli
dla m parzystych
Otrzymaliśmy PRZEŁĄCZNIK i NASYCAJĄCY SIĘ ABSORBER
dla m nieparzystych
2202 |||| wejEE =
21
2. Wzmacniające zwierciadło pętlowe (ang. nonlinear amplifying loop mirror - NALM)
Jeśli G jest wzmocnieniem, to przesunięcia faz falw kierunku zgodnym z ruchem wskazówek zegara i przeciwnie wynosi
Maksymalne przełączanie między portami występuje dla
22
Rezonatory laserów światłowodowych
Mogą być:liniowe i pierścieniowe
23
24
Wzmacniacze EDFA i PDFA
Wzbudzeniei emisja wzmacniacza Pr3+
Schemat poziomów energetycznych Er3+ (a)i emisja w różnych szkłach (b)
25
Równania stacjonarne
Gęstość centrów luminescencyjnych
gdzie obsadzenia stanówlaserowych
Równanie kinetyczne
p – pompowane, s - sygnał
lub
gdzie
W warunkach stacjonarnychgdzie a
czyli
26
Natężenia w funkcji drogi z:
jeśliz normą
Stąd zmiana mocy sygnału na drodze z wynosi
27
Zalety:
- duża wydajność kwantowa (do 90%),- szerokie pasmo wzmocnienia 1530 - 1600 nm,- pasma wzmocnienia dopasowane do pasm telekomunikacyjnych,- niski poziom szumów dochodzący do teoretycznej 3 dB,- wielkości współczynnika szumów,- izotropowość ośrodka, tak że wzmocnienie nie zależy od stanu polaryzacji,- długi czas życia w stanie wzbudzonym,
(np. czas życia górnego stanu laserowego Er³wynosi 10.2 ms,- niewielkie zapotrzebowanie energetyczne,- wyższa moc nasycenia niż we wzmacniaczach laserowych,- brak odbić i strat na odbicia,- duża niezawodność układu,- elastyczność systemu laserowego polegająca na tym, że układ działa poprawnie przy modulacji analogowej i cyfrowej.
28
Wzmacniacz Er+3
Przejście laserowe 2 4I15/24I13/2
Pompowanie – do pewnego poziomu 3 stanu 4I13/2
relaksacja do poziomu 2stanu 4I13/2
1:
Równania kinetyczne (układ trójpoziomowy)
gdzieprawdopodobieństwaprzejść spontanicznych
prawdopodobieństwaprzejść wymuszonych
Rozwiązanie stacjonarnegdzie
W T = 293 K Praktycznie = 0 przy pompowaniu 980 nm
29
Warunek progowy
Maksymalna inwersja
Zalety pompowania linia 980 nm1. β = 0,2. minimalny szum
Wada:mała szerokość linii absorpcyjnej
30
Wzbudzenie wzmacniaczy przez sprzężenie:
a)od czoła,b)boczne.
31
Lasery z przemianą częstości
Wzbudzeniedwufotonowe
Wzbudzeniez przejściem lawinowym
WzbudzenieZ transferem energii
Mechanizmy
32
Schemat poziomówi pompowania lasera Tm3+
z przemianą częstości
Schemat konwersji wzbudzenia przez dwustopniową absorpcję jonu Nd3+
i widmo emisji przy wzbudzeniu 514nm
Wzbudzenie Er3+
przy wzbudzeniutrzema fotonami
Schemat wzbudzenialasera Pr3+ z przemianączęstości
33
Lasery na ośrodkach nieuporzadkowanych
Ośrodek czynny- cząsteczki ośrodka czynnego,- cząsteczki rozpraszacza w ośrodku czynnym
34
Mikrolasery
35
Lasery na centrach barwnychDefekty
36
Metody otrzymywania centrów:- Zabarwienie fotochemiczne,- Barwienie addytywne,- Barwienie wiązkami elektronowymi.