Część 4 - neo.dmcs.p.lodz.plneo.dmcs.p.lodz.pl/pium/wyklad/pium-ns_wykl_4.pdf · Łukasz...
Transcript of Część 4 - neo.dmcs.p.lodz.plneo.dmcs.p.lodz.pl/pium/wyklad/pium-ns_wykl_4.pdf · Łukasz...
Łukasz Starzak, Przyrządy i układy mocy, studia niestacjonarne, lato 2017/18 73
Część 4
Sterowanie i bezpieczna praca przyrządów półprzewodnikowych mocy
Łukasz Starzak, Przyrządy i układy mocy, studia niestacjonarne, lato 2017/18 74
Sterowanie napięciowo-ładunkowe
Główny warunek załączenia UGS(on) > UGS(th) – napięcie
progowe bramka-źródło (1…5 V) Pojemności pasożytnicze
(~10…1000 pF): liniowe: CGN, CGO, CCP, CGD(ox)
nieliniowe, zależne od napięcia (złączowe): CDS, CGD(sc)
Dodatkowy warunek załączenia ∆QG > QG(on) – załączający
ładunek bramki (~1…100 nC) doprowadzenie ładunku wymaga
przepływu określonego prądu przez określony czas
Cox=Aεox
t ox=const
C=∆ Q∆ U
Łukasz Starzak, Przyrządy i układy mocy, studia niestacjonarne, lato 2017/18 75
Dodatkowe wymagania związane z przełączaniem
Charakterystyka przejściowa ID = f(UGS) UGS(on) > UGS(ID(on))
Charakterystyka wyjściowa zakres, UDS(on) = f(ID, UGS) UGS(on) ≈ UGS(opt)(ID(on))
Wytrzymałość napięciowa układu bramka-podłoże
|UGS| ≤ UGS(max,rat)
Wyłączanie: UGS(of)
drugorzędne, ale ma wpływ na: pewność wyłączenia szybkość wyłączania
Łukasz Starzak, Przyrządy i układy mocy, studia niestacjonarne, lato 2017/18 76
Rezystancja w obwodzie bramki
Wpływ na przełączanie zmiana czasu załączania i czasu
wyłączania dwie drogi do tego samego
wniosku: stała czasowa obwodu
bramki
prąd bramki
Rezystancja wewnętrzna bramki rzędu kilku Ω – może wystarczyć,
ale duży rozrzut
Argumenty za skróceniem czasów przełączania
zmniejszenie energii wydzielanej podczas przełączania
możliwość zwiększenia częstotliwości przełączania ⇒
zmniejszenie wymiarów elementów biernych
Kontrargumenty indukcja zaburzeń na
indukcyjnościach pasożytniczych
ograniczenie prądu sterownika większa kontrola nad czasem
przełączania, szczególnie przy szeregowych połączeniach tranzystorów
uind=Lsdidt
Q G=∫ iGd t
iG=ug−uGS
RG
uGS=U GS(on)(1−e
−t /τG)τ G=RGC in
Łukasz Starzak, Przyrządy i układy mocy, studia niestacjonarne, lato 2017/18 77
Wykorzystanie charakterystyki ładunku bramki
Ładunki bramki załączający QG(on) (punkt D)
pewność załączenia moc strat dynamicznych
(zał. QGD + QGS2 ≈ QG(on)) całkowity QG(tot) (punkt E)
pobór prądu/mocy na sterowanie
Zależność od warunków pracy QGS2 rośnie z ID(on)
QGD rośnie z UDS(of)
QG(on) jest niezależny od parametrów obwodu bramki
RG, UGS(on), UGS(of)
Łukasz Starzak, Przyrządy i układy mocy, studia niestacjonarne, lato 2017/18 78
Rzeczywisty generator impulsów bramkowych
Najczęstsze rozwiązania tranzystor lub para wzmacniacz operacyjny mikrokontroler / sterownik
logiczny (controller) dedykowany sterownik bramki
(gate driver) Rola
poziom(y) napięcia logika → tranzystor amplituda podstawa
wydajność/obciążalność prądowa pozwalająca na przełączenie
tranzystora w pożądanym czasie
Czasem dodatkowo izolacja optyczna
może być scalona wymaga osobnego zasilania
strony tranzystora transformator impulsowy
Łukasz Starzak, Przyrządy i układy mocy, studia niestacjonarne, lato 2017/18 79
Sterownik bramki tranzystorów polowych mocy (MOSFET, IGBT) IR2117
Wyjście VHO = VS
VHO = VB = VS+Ub
Łącznik dolny VS = 0, Ub = UGG
prosty sterownik bramki
Łukasz Starzak, Przyrządy i układy mocy, studia niestacjonarne, lato 2017/18 80
Droga prądu bramki
Przepływ ładunku = prąd prąd płynie w obwodzie
zamkniętym, który należy dobrze zaplanować
w przeciwnym razie duży prąd popłynie nieprzewidywalnie
może uszkodzić elementy w obwodzie mogą
występować zaburzenia Jak najmniejsza długość
i powierzchnia szybkość propagacji generacja zaburzeń przechwytywanie zaburzeń
Brak odcinków wspólnych z obwodem mocy
inaczej przeniosą się zaburzenia
VHO = VB ; uGS → Ub
VHO = VS ; uGS → 0
Łukasz Starzak, Przyrządy i układy mocy, studia niestacjonarne, lato 2017/18 81
Sterownik łącznika górnego – samoładujące się zasilanie obwodu bramki (układ bootstrap)
Zadanie konieczna generacja sygnału
bramkowego względem źródła tranzystora (VS)
źródło T nie przyłączone do masy źródła zasilania sterownika UGG
kondensator Cb jest niezbędny jako źródło napięcia Ub
Działanie kondensator doładowuje się do
UBS = UGG
VS musi być czasowo równe 0 dzieje się to samoczynnie kiedy
ug = 0, gdyż wtedy uRL ≈ 0 sterowniki (pół)mostka – dolny
tranzystor zamiast odbiornika
Łącznik górny VS = uRL = var, Ub = UGG − UF,Db
Wymagania układ cały czas przełączany
wykluczone D = 1 (i bliskie) połączone masy obu obwodów
przez odbiornik mała RL (ZL, Ron dolnego T)
Łukasz Starzak, Przyrządy i układy mocy, studia niestacjonarne, lato 2017/18 82
Sterowanie tranzystorów BJTw układach impulsowych
Wzmocnienie prądowe
βf – statyczne wzmocnienie prądowe przy pracy normalnej w układzie wspólnego emitera
Praca w roli łącznika celem jest możliwość
przewodzenia prądu obciążenia przy niskim spadku potencjału (UCE) ⇒ jak największe IB
nie uzyskanie konkretnego stosunku IC do IB
wartość IC jest narzucona z zewnątrz (np. przez odbiornik)
stąd częsta praca ze wzmocnieniem wymuszonym, tj. będącym konsekwencją IC i IB
IC=β f I B
Łukasz Starzak, Przyrządy i układy mocy, studia niestacjonarne, lato 2017/18 83
Punkt pracy w stanie przewodzenia
Zależność wzmocnienia od prądu kolektora
silna, nieliniowa, niemonotoniczna charakterystyka podawana dla
UCE = const, w zakresie aktywnym – stosunkowo duże UCE
wartość znamionowa to wartość maksymalna, a nie występująca dla prądu znamionowego
Zakres nasycenia duża liczba nośników nadmiarowych niski spadek napięcia
niska statyczna moc strat powolne wyłączanie
wysoka dynamiczna moc strat lepszy zakres quasi-nasycenia
BU1508DX: IC(rat)
= 8 A, βf(nom)
= 13
Łukasz Starzak, Przyrządy i układy mocy, studia niestacjonarne, lato 2017/18 84
Układy sterowania
Zasilanie dwubiegunowe Zasilanie jednobiegunowe
Realizacja źródła prądowego
Przyspieszenie wyłączaniaPrzyspieszenie wyłączania
Łukasz Starzak, Przyrządy i układy mocy, studia niestacjonarne, lato 2017/18 85
Załączanie bramkowe i wyłączanie tyrystora
Załączanie kontrolowane przez
moment podania impulsu bramkowego
prąd zatrzasku IL
Wyłączanie prąd podtrzymania IH
Ograniczenie zakresu sterowania fazowego
Przebicie cieplne przy załączaniu
krytyczna stromość narastania prądu przewodzenia diT/dt
ryzyko spada ze wzrostem iG
Łukasz Starzak, Przyrządy i układy mocy, studia niestacjonarne, lato 2017/18 86
Wyłączanie tyrystorów
Przebieg procesu układ pracy zapewnia ujemne
napięcie na tyrystorze usuwanie ładunku prądem
wstecznym – czas odzyskiwania zdolności zaworowej trr
Niebezpieczeństwo załączenia (niepożądanego)
obecność nośników w głębi tyrystora nawet po upływie trr
dalszy zanik w drodze rekombinacji – powolny, do tego czasu wewnętrzne złącze nadal przewodzi
czas wyłączania tq
Załączanie stromościowe nośniki mogą również napłynąć
w wyniku przepływu tzw. prądu przesunięcia
krytyczna stromość narastania napięcia blokowania (duD/dt)crit
Łukasz Starzak, Przyrządy i układy mocy, studia niestacjonarne, lato 2017/18 87
Impulsy bramkowe
Warunki załączenia przekroczenie (w praktyce 3…5x)
przełączającego prądu bramki IGT
lub napięcia przełączającego UGT – gwarantuje odpowiedni IGT
dostateczna długość impulsu
proste sterowanie – przesunięte i przeskalowane napięcie sieci
z użyciem generatora impulsów (najprostszy: kondensator + diak)
sterowanie ciągłe – obciążenie indukcyjne
ciąg impulsów – jak wyżej, ale mniejsza moc sterowania
optymalny kształt impulsuprądu bramki
Łukasz Starzak, Przyrządy i układy mocy, studia niestacjonarne, lato 2017/18 88
Generacja impulsów prądu bramki
Serie o różnym IGT
IGT ⇒ di/dt, du/dt przyrządy logic-level, sensitive
gate – możliwe sterowanie bezpośrednio z wyjścia mikrokontrolera (IGT ≈ 5 mA)
Tyrystory dwukierunkowe (traki) niesymetryczna budowa
powoduje różne wartości IGT dla różnych polaryzacji obwodu głównego i prądu bramki
najbardziej korzystna: MT2+ G+ niekorzystna: MT2− G+ jeżeli jedna polaryzacja iG, to − przyrządy 3-ćwiartkowe – brak
wyzwalania dla MT2− G+, ale zwiększona niezawodność
Prosty układ sterowania (G−)
Sterownik scalony z izolacją galwaniczną
przełączanie przy zerowym napięciu – minimalizuje di/dt
Łukasz Starzak, Przyrządy i układy mocy, studia niestacjonarne, lato 2017/18 89
Autonomiczny obwód sterowania bramki
Źródłem prądu impulsowego jest kondensator
szybkość narastania napięcia zależy od potencjometru
Diak załącza się przy 20…40 V Układ ulepszony
dezaktywacja obwodu sterowania po załączeniu triaka
mniejsza moc sterowania
Rd
Łukasz Starzak, Przyrządy i układy mocy, studia niestacjonarne, lato 2017/18 90
Obszar bezpiecznej pracy
Definicja obszar na płaszczyźnie
charakterystyk statycznych obwodu głównego, w którego dowolnym miejscu może się bezpiecznie znajdować punkt pracy przyrządu, w określonych warunkach cieplnych
Granice mogą wynikać z: bezpieczeństwa napięciowego
obwodu głównego bezpieczeństwa cieplnego
obwodu głównego ale także:
ograniczeń obwodu sterowania ograniczeń obudowy
Tranzystor VDMOS, kierunek przewodzenia
1 – rezystancja w stanie załączenia2 – maksymalny dopuszczalny prąd impulsowy3a – maksymalny dopuszczalny prąd ciągły3 – maks. dopuszczalna moc strat dla pracy ciągłej3b – maks. dopuszczalna moc strat dla pracy impulsowej4 – przebicie cieplne5 – przebicie lawinowe
Łukasz Starzak, Przyrządy i układy mocy, studia niestacjonarne, lato 2017/18 91
Przebicie cieplne
Prąd nośników generowanych cieplnie w obszarze ładunku przestrzennego złącza
Moc odprowadzanado otoczenia
Moc wydzielana w przyrządzie
Łukasz Starzak, Przyrządy i układy mocy, studia niestacjonarne, lato 2017/18 92
Mikroskopowe mechanizmy i skutki przebicia cieplnego
Przebicie cieplne zachodzi, gdy wystąpi niestabilność cieplna – dodatnie sprzężenie zwrotne powodujące samorzutne narastanie temperatury
W obszarze ładunku przestrzennego generowane są termicznie pary h-e
Niestabilność cieplna ma charakter lokalny – wywołuje ją nadmierna lokalna Tj ⇐ gęstość objętościowa mocy pV ⇐ gęstość prądu J
krytyczne są gorące punkty – w których T jest najwyższa σ jest wyższa, a więc ρ niższa ⇒ ściąganie prądu ⇒ J p T ni … przeciwdziałanie: zwiększenie przekroju, równomierny rozpływ prądu zwiększone niebezpieczeństwo w stanach dynamicznych
Przy pewnej Tj: ni ≫ N (ND albo NA) ⇒ n ≈ p ≈ ni (a nie N i ni2/N)
półprzewodnik staje się samoistnym o dużej przewodności (mezoplazma) zlanie obszarów N/P uniemożliwia działanie przyrządów – zanikają złącza
Ostatecznie uszkodzenie mechaniczne – np. pęknięcie, stopienie
Łukasz Starzak, Przyrządy i układy mocy, studia niestacjonarne, lato 2017/18 93
Inicjacja przebicia cieplnego w przyrządach półprzewodnikowych mocy
Tranzystor BJT z temperaturą rośnie prąd
nasycenia, prąd dyfuzyjny, czas życia nośników, wzmocnienie prądowe
pojedyncza struktura na całej pastylce krzemu – łatwo o nierównomierny rozpływ prądu
długie przełączanie – łatwo osiągnąć Tcrit
Tranzystor MOSFET zalety: T ρ ; struktura
komórkowa; krótkie przełączanie występuje pasożytniczy BJT rozrzut UGS(th) komórek ⇒
nierównomierny rozpływ prądu T UGS(th) ⇒ J przebicie lawinowe nadmierne wydzielanie mocy
Łukasz Starzak, Przyrządy i układy mocy, studia niestacjonarne, lato 2017/18 94
Prawo Fouriera przewodnictwa cieplnego
W elektronice mocy konieczna jest analiza zjawisk cieplnych we wszystkich 4 stanach łącznika półprzewodnikowego wydzielana jest moc zbyt duża moc prowadzi do uszkodzenia przyrządu
Postać ogólna i całkowa
Materiał jednorodny
Rezystancja cieplna – podstawowy parametr wykorzystywany w projektowaniu układów
q – gęstość strumienia cieplnego [W/m2]T – temperatura
k – przewodność cieplna [W/(m∙K)]
Q – ciepło [J]A – pole przekroju
U – konduktancja cieplna [W/K]
Rth – rezystancja cieplna [K/W]
Łukasz Starzak, Przyrządy i układy mocy, studia niestacjonarne, lato 2017/18 95
Cieplny układ pracy i elektryczny obwód równoważny
analogpotencjału
analognatężenia prądu
analogrezystancji elektrycznej
analogprawa Ohma
Po uwzględnieniu P = dQ/dT praktyczna postać prawa Fouriera:
analog napięciowego prawa Kirchhoffa:
Łukasz Starzak, Przyrządy i układy mocy, studia niestacjonarne, lato 2017/18 96
Cieplny układ pracy z radiatorem
Przy poprawnie dobranym radiatorze Rth(s-a) ≪ Rth(c-a)′
Łukasz Starzak, Przyrządy i układy mocy, studia niestacjonarne, lato 2017/18 97
Zastosowanie radiatorów
Mechanizmy chłodzenia (oddawania ciepła)
radiacja – promieniowanie podczerwone
konwekcja – makroskopowy ruch czynnika chłodzącego
naturalna – grawitacyjna wymuszona – wentylatory,
pompy Rezystancja cieplna zależy od:
przewodności cieplnej materiału powierzchni i jej stosunku do
objętości emisyjności powierzchni rodzaju i prędkości przepływu
czynnika chłodzącego
Montaż pasty termoprzewodzące
zmniejszają Rth(c-s) podkładki elektroizolacyjne
zwiększają Rth(c-s) ale konieczne, gdy radiator
wspólny dla kilku przyrządów
chyba że posiadają izolowane obudowy
Chłodzenie przy montażu powierzchniowym
ścieżki drukowane dedykowane pole miedzi o dużej
powierzchni, do którego lutowane jest odpowiednie wyprowadzenie przyrządu
Łukasz Starzak, Przyrządy i układy mocy, studia niestacjonarne, lato 2017/18 98
*
*
*
Powierzchnia chłodząca
Metalowe powierzchnie kontaktu standardowo nie są izolowane elektrycznie można je łączyć tylko ze ściśle określonym potencjałem obwodu dotyczy również radiatorów wspólnych dla kilku przyrządów
*
*
*
*
*
TO-3, 204 TO-220, 247, 262 TO-92 DO-204(DO-35, 41)
dalej przez radiator
dalej przez miedź na płytce
* wyszczególnione wyprowadzenia
DIP
Mo
nta
ż p
rze
wle
kan
yM
on
taż
po
wie
rzch
nio
wy TO-252, 263
(DPAK, D2PAK)
S Rth(j-a)
DO-214,SOD, SOT
np.:
np.: SOIC, (T)(S)SOP, QFP, DFN, QFN
DIPThermal Pad
1206,1812
Łukasz Starzak, Przyrządy i układy mocy, studia niestacjonarne, lato 2017/18 99
Wytrzymałość napięciowa
W praktycznych przyrządach o wytrzymałości w zasadniczym kierunku blokowania decyduje przebicie lawinowe
przebicie skrośne może występować jednocześnie (PT PIN, PT IGBT) ⇒ zmniejsza napięcie przebicia lawinowego
W kierunku zaporowym tranzystorów może decydować przebicie skrośne
zależnie od typu tranzystora (budowy wewnętrznej)
Przebicie lawinowe/skrośne nie jest niszczące samo z siebie, ale:
przyrząd przestaje blokować płynie duży prąd (ograniczony
impedancją obwodu) ⇒ duża gęstość prądu
aktywacja sprzężenia elektro-termicznego ⇒ przebicie cieplne
uszkodzenie połączeń wewnątrz obudowy
duży prąd przy wysokim U=Ubr ⇒ duża moc wydzielana ⇒ wysoka Tj
Tj > Tj(max) ⇒ przyrząd poza SOA Tj > Tj(crit) ⇒ przebicie cieplne
Łukasz Starzak, Przyrządy i układy mocy, studia niestacjonarne, lato 2017/18 100
Napięcie przebicia
Przyrządy bez wzmocnienia prądowego
Przyrządy z mechanizmem tranzystora bipolarnego
mniejsza wytrzymałość napięciowa
większy prąd upływu Wpływ temperatury na przebicie
lawinowe T Ubr ⇒ niekorzystna jest
praca w niskich temperaturach
Napięcia przebicia BJT UCES(br) = UCBO(br) = UJ(br)
UCEO(br) < UJ(br) stosowane częściowe zwarcie B-E
opornikiem zwiększenie Ubr
UCEO(br) < UCER(br) < UCES(br)
kosztem spadku βF
Ubr=U J(br)
U br=U J(br)(1−α F)1/κ ; κ≈5
Łukasz Starzak, Przyrządy i układy mocy, studia niestacjonarne, lato 2017/18 101
Polaryzacja wsteczna
BJT CEO: przebicie skrośne bazy (BE) CES: przewodzenie dla
|UCE| > UTO złącza PN− (CB)
MOSFET przewodzenie dla |U| > UTO złącza
PN− (diody podłożowej)
IGBT NPT: blokuje napięcie
porównywalne z kierunkiem przewodzenia
PT: niższe napięcie przebicia z powodu silnego domieszkowania warstwy buforowej
N+ N− N+E CP
B
N− N+S DP
G
N+
N− P+E CP
G
N+
N− P+E CP
G
N+
N+0 5 10 15 20 251E-8
1E-7
1E-6
1E-5
1E-4
1E-3BJT CEOBJT CESMOSFET DSSIGBT-PT CESBJT+D CEOIGBT-PT+D CES
UR [V]
IR [
A]
Łukasz Starzak, Przyrządy i układy mocy, studia niestacjonarne, lato 2017/18 102
Wykorzystanie parametrów znamionowych w doborze przyrządu
Napięcie znamionowe stosowalne bezpośrednio zapas +50…100% na przepięcia
Prąd znamionowy (ciągły) zależy od warunków chłodzenia jest pochodną mocy
dopuszczalnej zwykle Tc(nom) = 25 ° – warunki
nierealistyczne (idealne chłodzenie obudowy, Rth(c-a)=0)
może służyć wyłącznie do zgrubnego doboru oraz porównywania przyrządów między sobą
Prąd znamionowy szczytowy ograniczony przez sterowanie lub
doprowadzenia
P d(rat)=T j(max)−T c(nom)
R th(j-c)
ID(rat)=P D(rat)
U DS(on)(I D(rat))
Wzór prawdziwy zawsze
Ta typowo 25 °, rozsądniej 40 ° uproszczenie na czas wstępnego
poszukiwania przyrządu
dla krótkich impulsów, niskich częstotliwości Rth → Zth
P d(max)=T j(max)−T a
R th(j-a)
P d(max)=T j(max)−100 °
R th(j-c)