Bozon Higgsa oraz SUSY - fuw.edu.plkrolikow/ElementyFizykiCzastek2k12/wykla… · # ka%dy fermion...
Transcript of Bozon Higgsa oraz SUSY - fuw.edu.plkrolikow/ElementyFizykiCzastek2k12/wykla… · # ka%dy fermion...
D. Kie!czewska, wyk!ad 9
Bozon Higgsa oraz SUSY
! Bozon Higgsa ! Poszukiwania bozonu Higgsa w LEP i Tevatronie - otrzymane ograniczenia na mas" H ! Plany poszukiwa# w LHC ! Supersymetria (SUSY) ! Zagadkowe wyniki CDF
D. Kie!czewska, wyk!ad 9
Masy cz$stek – cz$stki Higgsa
PROBLEM: Teoria przewiduje zerowe masy dla bozonów cechowania. Nie jest to problem dla QED i QCD bo foton i gluon maj$ zerowe masy, ale jest to powa%ny problem dla bozonów: W i Z.
Mo%liwe rozwi$zanie problemu:
wprowadzenie dodatkowych bozonów – neutralnych cz$stek Higgsa o spinie=0. Stowarzyszone z cz$stk$ pole Higgsa nadaje innym cz$stkom masy przez oddzia!ywanie z nimi.
D. Kie!czewska, wyk!ad 7 3
Sukcesy unifikacji elektro-slabej (z wyk!adu 7)
Maj$c bardzo precyzyjne pomiary masy W i Z mo%na by!o wyznaczy& mas" kwarka t przed jego wykryciem z pomiaru przekroju czynnego na: oraz uwzgl"dniaj$c poprawki wy%szych rz"dów:
mt = 171,2 ± 2,1 GeV
z bezpo'rednich pomiarów
Ale okazuje si", %e potrzebna jest jeszcze jaka' cz$stka, %eby uzyska& zgodno'& z danymi: H 0
D. Kie!czewska, wyk!ad 9
Masy cz$stek – cz$stki Higgsa
Mo%liwe rozwi$zanie problemu: wprowadzenie dodatkowych bozonów – neutralnych cz$stek Higgsa o spinie=0. Stowarzyszone z cz$stk$ pole Higgsa nadaje innym cz$stkom masy przez oddzia!ywanie z nimi.
Sta!e sprz"%enia:
D. Kie!czewska, wyk!ad 9
Mechanizm Higgsa Wyobra(my sobie sal" bankietow$ równomiernie wype!nion$ lud(mi
(pole Higgsa):
D. Kie!czewska, wyk!ad 9
Mechanizm Higgsa Pojawia si" s!awny naukowiec (bozon cechowania, np. W) przyci$gaj$c
uwag" zebranych
D. Kie!czewska, wyk!ad 9
Mechanizm Higgsa Ludzie cisn$cy si" wokó! naukowca utrudniaj$ mu poruszanie si"
(nadaj$ mu mas")
D. Kie!czewska, wyk!ad 9
Mechanizm Higgsa Ludzie na bankiecie mog$ te% spontanicznie tworzy& zg"szczenia
(bozon Higgsa)
D. Kie!czewska, wyk!ad 9
Mechanizm Higgsa c.d.
Np. fotony s$ bezmasowe, bo nie oddzia!uj$ z bozonem H.
bezmasowe neutrina
neutrina masowe
Mechanizm Higgsa: cz$stki Higgsa H o spinie 0 wype!niaj$ pró%ni". Gdy jaka' cz$stka napotyka na H zmienia swoj$ skr"tno'& np. LH"RH. W ten sposób cz$stki staj$ si" masowe. Im cz"'ciej oddzia!uj$ z H, tym wi"ksza masa.
D. Kie!czewska, wyk!ad 9
Poszukiwanie cz$stek Higgsa Problem: nie zaobserwowano dot$d cz$stki Higgsa Wskazówka dla eksperymentów:
Najsilniejsze sprz"%enia do kwarka t i bozonów W i Z.
Trzeba mie& dosyc energii, %eby wyprodukowa& te cz$stki.
Dotychczasowe poszukiwania - LEP, Tevatron
Najwy%sza energia osi$gni"ta:
w LEP:
e+e!
s = 210 GeV
p p
s = 1.96 TeVw Tevatronie:
D. Kie!czewska, wyk!ad 9
Poszukiwania Higgsa w LEP
PDG 2006
Sygna! ??? Tylko ~2
LEP wy!$czono, %eby dalsze poszukiwania robi& w LHC.
e+e! " H + Z 0
H " bb (2 quark jets)
D. Kie!czewska, wyk!ad 9
Ograniczenia na mas" Higgsa (SM) Wiele wielko'ci fizycznych mierzonych precyzyjnie w LEP wg. teorii zale%y od procesów wy%szych rz"dów z wirtualn$ wymian$ m.in. bozonu Higgsa.
Z /W Z /W
H
Porównuj$c pomiary z obliczeniami metod$ np. uzyskujemy informacje o masie Higgsa. )$czna analiza wielu pomiarów daje konsystentne wyniki:
Poszukiwanie cz$stki Higgsa w Tevatronie (Fermilab)
D. Kie!czewska, wyk!ad 9
Tevatron: p + p1 TeV + 1 TeV
Przekrój czynny na produkcj" Higgsa silnie maleje z mas$ H: (obliczony wg Modelu Standardowego)
Rozpady Higgsa:
Poszukiwanie Higgsa w Tevatronie
D. Kie!czewska, wyk!ad 9
Problem: je'li masa H jest <140 GeV to dominuje rozpad: Ale para mo%e powsta& w wyniku wielu innych bardziej prawdopodobnych procesów („t!o”).
H ! b + bb + b
Kolejne ploty otrzymane po „ci"ciach” wybieraj$cych po%$dane cechy przypadków czyli zmniejszaj$cych t!o wzgl"dem sygna!u.
sygna! x10 (wg. MS)
PDG2009: m(H0) >114 GeV c.l.=95%
D. Kie!czewska, wyk!ad 9
Rozpady cz$stek Higgsa
1) Je'li Dominuj$cy rozpad: Jednak podobne d%ety kwarkowe b"d$ produkowane g!ównie w oddz. silnych i rozpad H zgin$!by w tle. Okazuje si", %e !atwiej szuka& rozpadów:
D. Kie!czewska, wyk!ad 9
Poszukiwanie cz$stek Higgsa w LHC
2) Je'li to stosunki rozga!"zie# na rozpady na W i Z staj$ si" dostatecznie du%e, %eby skorzysta& z !atwiejszej separacji od t!a leptonów ni% hadronów.
masa niezmiennicza 4 leptonów ale ma!e prawd. rozpadu
niewidoczne
D. Kie!czewska, wyk!ad 9
Poszukiwanie cz$stek Higgsa w LHC
Powy%ej rozwa%ali'my tylko cz$stk" Higgsa H0 przewidzian$ w Modelu Standardowym.
Natomiast w modelach supersymetrycznych przewidywanych jest wi"cej cz$stek Higgsa.
Stan LHC: od III 2010 zbiera dane przy energiach 2*3.5 TeV
D. Kie!czewska, wyk!ad 9
Supersymetria (SUSY)
Podstawowa symetria: # ka%dy fermion ma supersymetrycznego partnera bozonowego # ka%dy bozon ma supersymetrycznego partnera fermionowego
• Symetria zak!ada te same masy, !adunki i te same sprz"%enia dla supersymetrycznych partnerów.
• Fakt, %e dotychczas nie znaleziono %adnego supersymetrycznego partnera zwyk!ych czastek 'wiadczy o tym, %e symetria jest !amana przy niedostatecznie du%ych energiach.
• Masy cz$stek SUSY >100 GeV
D. Kie!czewska, wyk!ad 9
Spin = 1/2 Spin = 0
Spin = 0 higgs
Spin = 1
Spin = 1/2 higgsino
Spin = 1/2
Cz$stki SUSY
s- spin, L- liczba leptonowa, B-liczba barionowa
1 1
1
1
-1
-1
-1
-1
D. Kie!czewska, wyk!ad 9
Po co SUSY? - problem hierarchii Wielkie unifikacje cz$stki o wielkich masach
niesko#czone poprawki radiacyjne
Ale poprawki od p"tli fermionowych i bozonowych maj$ przeciwne znaki, czyli symetria SUSY prowadzi do skasowania poprawek
Np. masa Higgsa:
Pod warunkiem, %e
top stop
D. Kie!czewska, wyk!ad 9
Nowa liczba kwantowa – parzysto'& R
# Wszystkie „stare” cz$stki maj$ R=+1 # Cz$stki SUSY maj$ R=-1 # Iloczyn R jest zachowany
Tzn. cz$stki SUSY musz$ by& produkowane tylko parami:
Czyli najl%ejsza cz$stka SUSY (LSP) powinna by& stabilna
LSP jest kandydatem na cz$stk" Ciemnej Materii
D. Kie!czewska, wyk!ad 9
Najl%ejsza cz$stka SUSY - LSP
# LSP pozosta!y z Wielkiego Wybuchu i wype!niaj$ Wszech'wiat
# Oddzia!uj$ tylko grawitacyjnie, bo inaczej ju% by zosta!y zaobserwowane. S$ wi"c neutralne. Nie mog$ znika& w oddz. z normaln$ materi$, bo zabrania im zachowanie parzysto'ci R.
# Kandydaci: grawitino oraz neutralino (mieszanka fotina, zina i higgsina)
Je'li LSP jest cz$stk$ Ciemnej Materii to:
Bardzo trudne do wykrycia!
D. Kie!czewska, wyk!ad 9
Detekcja cz$stek SUSY
G!ówna cecha przypadków z udzia!em cz$stek SUSY to du%y niezbilansowany p"d poprzeczny, bo zawsze na ko#cu musz$ powstawa& jakie' LSP, które s$ ci"%kie, neutralne i nie rozpadaj$ si".
LEP
nie znaleziono cz$stek SUSY - wyznaczono ograniczenia na ich masy
LHC
poszukiwania w!a'nie si" rozpocz"!y
D. Kie!czewska, wyk!ad 9
Grawitino w LHC?
Za!ó%my, %e grawitino jest najl%ejsz$ cz$stk$ SUSY:
Wtedy cz$stka SUSY najl%ejsza z pozosta!ych, np. stau rozpada!by si":
z bardzo d!ugim czasem %ycia, bo sprz"%enie grawitacyjne b. ma!e Czas móg!by by& rz"du godzin, lat......
Czyli b"dzie szukany czyli na!adowana cz$stka, o du%ej masie, wychodz$ca z wielkich detektorów LHC
np. o masie 10 GeV
D. Kie!czewska, wyk!ad 9
Rozpad protonu w SUSY
Problem rozpadu protonu sta! si" problemem do'wiadczalnym - teoretycznie mo%liwy jest b. szeroki zakres parametrów.
Zachowanie parzysto'ci
wymaga tylko zachowania B-L czyli mo%liwy rozpad z niezachowaniem oddzielnie B i L :
Model SU(5) SUSY przewiduje dla tego rozpadu: Podczas gdy do'wiadczalnie stwierdzono:
(gdzie B to stosunek rozga!"zie# dla tego rozpadu)
model SU(5) SUSY wykluczony
Zagadkowy wynik CDF
D. Kie!czewska, wyk!ad 9
a) „excess significant at 3.2 s.d” b) „the cross section of the observed excess is not compatible with SM WH production with ” H ! bb
masa niezmiennicza 2 d%etów masa niezmiennicza 2 d%etów
nonSM Higgs??? np. arXiv:1104.5209
D. Kie!czewska, wyk!ad 9
Podsumowanie
! Symetrie cechowania w Modelu Standardowym narzucaj$ przenoszenie oddzia!ywa# przez „bozony cechowania”
! Ale z obserwacji wiemy, %e bozony oddz. s!abych maj$ wbrew symetrii bardzo ró%ne masy
! Aby nada& im masy zaproponowano mechanizm Higgsa
! W dotychczasowych eksperymentach nie znaleziono cz$stki Higgsa - nadzieja w LHC
! Teoria SUSY (Supersymetrii) przewiduje wiele nowych cz$stek o masach od 100 do 1000 GeV - nadzieja w LHC