Zjawisko interferencji fal -...
Transcript of Zjawisko interferencji fal -...
1
Zjawisko interferencji fal
Jeśli nałoŜą się fale o nieco róŜnych częstościach wówczas fala wypadkowa zmienia się w skomplikowany sposób. Dochodzi do lokalnych wzmocnień i osłabień amplitudy fali wypadkowej.
Fala 1
Fala 2
Fala wypadkowa
Interferencja to efekt nakładania się fal (wzmacnianie i osłabianie się ruchufalowego widoczne w zmianach amplitudy i natęŜenia fal) w którym zachodzi stabilne w czasie ich wzmocnienie w jednych punktach przestrzeni oraz osłabienie w innych. W pełni interferować mogą tylko fale spójne
to fale,których róŜnica faz nie zaleŜy od czasu
2
Zjawisko interferencji falszczególny przypadek - wzmocnienie
Aby efekt interferencji był stały w czasie w danym punkcie przestrzeni muszą nałoŜyć się fale spójne o takich samych częstościach.
)krsin(ωEE 1011 t−=φ)krsin(ωEE +−= 2022 t
πmφrk 2±=−∆
λπ
λ2
φmr +±=∆
Warunek maks. wzmocnienia:
λπ2
=k
róŜnica dróg optycznych fal:
będzie wielokrotnością długości fali (m=0,±1, ± 2, ± 3...)
3
Zjawisko interferencji falszczególny przypadek - wygaszenie
)krsin(ωEE 1011 t−=φ)krsin(ωEE +−= 2022 t
π1)(2mφrk∆ −±=−
λλ
π22
φ1)(2mr +−±=∆
Warunek maks. wygaszenia:
λπ2
=k
róŜnica dróg optycznych fal:
będzie nieparzystą wielokrotnością połowy długości fali (m=0,±1, ± 2, ± 3...)
4
Zjawisko interferencji fal- nałoŜenie dwóch fal płaskich
ZałóŜmy, Ŝe dwie płaskie, harmoniczne fale elektromagnetyczne 1 i 2 (posiadająceidentyczna częstotliwość ω i ten sam kierunek polaryzacji liniowej) rozchodzą się w kierunkudodatniego zwrotu osi x. Fale te są opisywane przez wartości natęŜeń ich pól elektrycznych.Propagacja fal 1 i 2 moŜe być opisana przez wyraŜenia
)sin()sin( 020121 φωω −−+−=+= kxtEkxtEEEE
NałoŜenie dwóch fal moŜna przedstawić jako:
Detektory fal elektromagnetycznych (w tym nasze oczy) reagują na natęŜenie fali Itj.średnią ilość energii padającej na jednostkowa powierzchnie w jednostce czasu.
Energia przenoszona przez fale jest proporcjonalna do kwadratu natęŜenia pola elektrycznego. Dla rozpatrywanego nas przypadku energia będzie wiec proporcjonalna do:
)sin()sin(2
)(sin)(sin
0201
22
02
22
01
2
φωω
φωω
−−−+
+−−+−=
kxtkxtEE
kxtEkxtEE
)sin()sin( 022011 φωω −−=−= kxtEEkxtEE
przesunięcie fazowe (róŜnica faz)
5
Zjawisko interferencji fal- nałoŜenie dwóch fal płaskich
Zgodnie ze znanym wzorem trygonometrycznym moŜemy napisać:
2sin
2sin2coscos
αββαβα
−+=−
a ostatni człon wyraŜenia na E2 moŜemy przekształcić do postaci następującej:
{ }])(2cos[)cos()sin()sin(2 02010201 φωφφωω −−−=−−− kxtEEkxtkxtEE
2
βα +
2
αβ − α β
{ }])(2cos[cos
)(sin)(sin
0201
22
02
22
01
2
φωφ
φωω
−−−+
+−−+−=
kxtEE
kxtEkxtEE
Biorąc pod uwagę ostatni wynik:
6
Zjawisko interferencji fal- nałoŜenie dwóch fal płaskich
Detektor rejestruje nie chwilową wartość natęŜenia fali, ale średnią w czasie wartość strumienia energii. Dla rozpatrywanego tu rodzaju fal, moŜna te średnią policzyć według wzoru:
∫=T
dtET
E0
22 1
φcos22
0201
2
02
2
012 EEEE
E ++=Licząc wartości średnie
gdy cosφ = -1 (osłabienie)02010201 2 IIIII −+=
gdy cosφ = 1 (wzmocnienie) 02010201 2 IIIII ++=
φcos2 02010201 IIIII ++=NatęŜenie fali wypadkowej
)cos1(2cos22 000 φφ +=+= IIII
2cos4 2
0
φII =
Gdy dwie fale mają takie same amplitudy to
)12
cos21()cos1( 2 −+=+φ
φ
7
Interferencja światła –graficzne sumowanie fal
Zamiany wektora E (dla fali sinusoidalnej) mogą być pokazane graficznie jako wirujący
wektor E01 z częstością kołową ωωωω przeciwnie do wskazówek zegara
Wartość chwilową E1 dla pierwszej fali sinusoidalnej w danym punkcie pokazuje rzut wektora E01 na oś y
E1 = E01 sin ωt
Druga fala „wiruje” podobnie, tylko jest przesunięta w fazie o kąt φ
E2 = E02 sin (ωt + φ)
8
Interferencja światła
Wpadkowy wektor ER jest sumą wektorów natęŜeń składowych (dodawanie to moŜna wykonać jak na rysunku obok)
Wpadkowy wektor ER wiruje takŜe z częstością ω
Rzut wektora ER (czyli EP) na oś Y jest sumą jest sumą rzutów wektorów natęŜeń składowych E1 i E2
Z rysunku wynika, Ŝe:
sin2
2 cos sin2 2
P R
o
φE E ωt
φ φE ωt
= +
= +
9
Interferencja światła
Jeśli nakłada się wiele fal to wypadkowy wektor ER jest takŜe sumą wektorów natęŜeń składowych
ER obraca się z częstością ω
12
Interferencja światła
Interferencja światła przechodzącego przez dwie małe szczeliny.
Taki efekt jest obserwowany gdy padające światło jest spójne (koherentne) i monochromatyczne (takie światło daje laser)
Zgodnie z zasadą Huygensa szczeliny są moŜna uwaŜać za źródła nowych fal kulistych.
13
Interferencja światła – doświadczenie Younga
m=0
m=1
m=1
m=2
m=2
θ
D
y
Jeśli chcemy uŜyć światła emitowanego z np. lampy sodowej to efekt spójności uzyskamy przepuszczając światło przez układ szczelin.
14
Interferencja światła – doświadczenie Younga
ym =mλDd
0,1,2,3...=m sin λθ md =
sin tan lub tan θθθ DDyD
ym
m ≈==0
Dλ/d
2Dλ/d
3Dλ/d
0
1
2
3
ym +/-m
MaximaWzmocnienie:
15
Interferencja światła – doświadczenie Younga
0,1,2,3...=m )2
1(sin λθ += md
Dλ/2d
3Dλ/2d
5Dλ/2d
7Dλ/2d
0
1
2
3
ym +/-m
Minimaym =
(m +1/2)λDd
Wygaszenie:
16
Interferencja światła – doświadczenie Younga
I = 4I0 cos2 12φ
φ =2πdλ
sinθ
Interferencja światła przechodzącego przez dwie małe szczeliny – obserwowana intensywność światła
17
Interferencja światła na cienkich warstwach– pierścienie Newtona
jeśli n2>n1 przy odbiciu faza fali odbitej zmienia się o πjeśli n2<n1 przy odbiciu faza fali odbitej nie zmienia się
18
Interferencja światła – pierścienie Newtona
20
2 λ+≈∆
R
rns m
n0
0
λλ ≈
λmRrciemny ≈2
)12(λR
mrjasny −≈
RóŜnica dróg optycznych: W powietrzu:
Zatem:
W środku znajduje się prąŜek ciemny powstały w wyniku zmiany fazy fali o πpodczas jej odbicia od dolnej powierzchni warstwy powietrznej
19
Interferencja światła na cienkich• Układy optyczne składają się z układu soczewek• Soczewka bez modyfikacji odbija kilka procent % promieniowania w zakresie widzialnym, powłoka redukuje odbicie do 1%.• Efekty odbić wewnątrz układu optycznego pogarszają jakość obrazu • śeby zminimalizować odbicie światła,soczewki są pokrywane cienką warstwą powłoki, tak aby zredukować odbicie przez interferencję (teoretycznie dla jednej długości fali)• Materiał powinien mieć współczynnik n• Powłoka redukuje-osłabia odbite światło w dość wąskim zakresie długości fal ok.. 550 nm – dlatego patrząc na tą soczewkę cześć widma z zakresu czerwonego i niebieskiego nie jest osłabiana – widać czerwonawą barwę odbitego światła