Nieoczekiwane własności nawiasu Diraca w kontekście...
Transcript of Nieoczekiwane własności nawiasu Diraca w kontekście...
Nieoczekiwane własności nawiasu Diraca w kontekście AdS/CFT
Jędrzej Świeżewski FUW
we współpracy z Norbertem Bodendorferem, Pawłem Duchem, Wojciechem Kamińskim oraz Jerzym Lewandowskim
Kraków, 4 marca 2016
Plan wystąpienia
opowiastka tytułem wstępu
kilka słów o kanonicznej Ogólnej Teorii Względności
cechowanie radialne w kontekście korespondencji AdS/CFT
Pętlowa Grawitacja Kwantowa
2
Opowiastka
układ fizyczny
3
Opowiastka
układ fizyczny
3
obiekt fizyczny
stopień swobody
stopień swobody
Opowiastka
układ fizyczny
3
obiekt fizyczny
stopień swobody
4
kanoniczna Ogólna Teoria Względności
Równania Einsteina
Rµ⌫ � 1
2gµ⌫R = Tµ⌫
4
kanoniczna Ogólna Teoria Względności
Równania Einsteina
Rµ⌫ � 1
2gµ⌫R = Tµ⌫
formalizm ADM
składniki: ✤ hiperpowierzchnia przestrzenna
4
kanoniczna Ogólna Teoria Względności
Równania Einsteina
Rµ⌫ � 1
2gµ⌫R = Tµ⌫
formalizm ADM
składniki: ✤ hiperpowierzchnia przestrzenna
✤ jej geometria wewnętrzna qab
4
kanoniczna Ogólna Teoria Względności
Równania Einsteina
Rµ⌫ � 1
2gµ⌫R = Tµ⌫
formalizm ADM
składniki: ✤ hiperpowierzchnia przestrzenna
✤ jej geometria wewnętrzna ✤ jej geometria zewnętrzna
qab
P abKab
4
kanoniczna Ogólna Teoria Względności
Równania Einsteina
Rµ⌫ � 1
2gµ⌫R = Tµ⌫
formalizm ADM
składniki: ✤ hiperpowierzchnia przestrzenna
✤ jej geometria wewnętrzna ✤ jej geometria zewnętrzna
dynamika:
✤ Hamiltonian
✤ nawiasy Poissona, np.
qab
P abKab
H = H[N ] + C[ ~N ]
q̇ab = {qab, H}
4
kanoniczna Ogólna Teoria Względności
Równania Einsteina
Rµ⌫ � 1
2gµ⌫R = Tµ⌫
formalizm ADM
składniki: ✤ hiperpowierzchnia przestrzenna
✤ jej geometria wewnętrzna ✤ jej geometria zewnętrzna
dynamika:
✤ Hamiltonian
✤ nawiasy Poissona, np.
✤ więzy swoboda wyboru
qab
P abKab
H = H[N ] + C[ ~N ]
q̇ab = {qab, H}cechowania
5
cechowanie radialne w AdS/CFT
C F T
AdSaby powiązać teorię na brzegu z teorią we wnętrzu wybieramy cechowanie
5
cechowanie radialne w AdS/CFT
aby powiązać teorię na brzegu z teorią we wnętrzu wybieramy cechowanie
radialne (vel aksjalne, Feffermana-Grahama, holograficzne)
5
cechowanie radialne w AdS/CFT
aby powiązać teorię na brzegu z teorią we wnętrzu wybieramy cechowanie
radialne (vel aksjalne, Feffermana-Grahama, holograficzne)
zadane przez warunki: qrr = 1, qrA = 0, Krr = 0
5
cechowanie radialne w AdS/CFT
aby powiązać teorię na brzegu z teorią we wnętrzu wybieramy cechowanie
radialne (vel aksjalne, Feffermana-Grahama, holograficzne)
zadane przez warunki: qrr = 1, qrA = 0, Krr = 0
czy pola materii tworzą prostą algebrę?
5
cechowanie radialne w AdS/CFT
aby powiązać teorię na brzegu z teorią we wnętrzu wybieramy cechowanie
radialne (vel aksjalne, Feffermana-Grahama, holograficzne)
zadane przez warunki: qrr = 1, qrA = 0, Krr = 0
czysto geometryczne!
1 Kabat, Lifschytz, Phys.Rev. D89 (2014) 066010 wi!c ,,tak ,,
2 Donnelly, Giddings, Phys.Rev. D93 (2016) 2, 024030 chyba raczej ,,nie,,
czy pola materii tworzą prostą algebrę?
5
cechowanie radialne w AdS/CFT
aby powiązać teorię na brzegu z teorią we wnętrzu wybieramy cechowanie
radialne (vel aksjalne, Feffermana-Grahama, holograficzne)
zadane przez warunki: qrr = 1, qrA = 0, Krr = 0
1 Kabat, Lifschytz, Phys.Rev. D89 (2014) 066010 b"!dny argument
2 Donnelly, Giddings, Phys.Rev. D93 (2016) 2, 024030 1szy rz#d rach. zaburze$
3 Bodendorfer, Duch, Lewandowski, Świeżewski, JHEP 1601 (2016) 047pe"na, negatywna odpowied%
czy pola materii tworzą prostą algebrę?
6
Pętlowa Grawitacja Kwantowa (LQG)
Ogólna TeoriaWzględności
Pętlowa Grawitacja Kwantowa
uproszczonemodele typu
midisuperspace
kwantowe modelesferycznie symetryczne
kwantyzacja pętlowa
kwantyzacja pętlowa
redu
kcja
sym
etrię
ze w
zględ
u na
redu
kcja
sym
etrię
ze w
zględ
u na
6
Pętlowa Grawitacja Kwantowa (LQG)
Ogólna TeoriaWzględności
Pętlowa Grawitacja Kwantowa
uproszczonemodele typu
midisuprespace
kwantowe modelesferycznie symetryczne
wybór
cechow
ania
radialn
ego
kwantyzacja pętlowa
kwantyzacja pętlowa
redu
kcja
sym
etrię
kwantyzacja pętlowa
ze w
zględ
u na
redu
kcja
sym
etrię
ze w
zględ
u na
redu
kcja
sym
etrię
ze w
zględ
u na
Bodendorfer, Lewandowski, Świeżewski, Phys.Lett. B747 (2015) 18-21
7
Podsumowanie i bibliografia
dziękuję za uwagę
Bodendorfer, Duch, Lewandowski, Świeżewski JHEP 1601 (2016) 047
Bodendorfer, Lewandowski, Świeżewski Phys.Lett. B747 (2015) 18-21
Duch, Kamiński, Lewandowski, Świeżewki JHEP 05 (2014) 077, JHEP 04 (2015) 075
Bodendorfer, Lewandowski, Świeżewski Phys.Rev. D92 (2015) 8, 084041
obserwable
cechowanie radialne
sferyczna symetria w LQG
kontekst AdS/CFT
{O1, O2}D = {O1, O2}�8X
↵,�=1
{O1, C↵}(M�1)↵�{C� , O2}
@2rN + (�R(3)
rr + 2KArKAr � tmatt)N + 2KrAN
A = �M
2@rNr + @BN
B = Mr
@rNA + 2@r(KrAN) = MA
{�(r1, ✓1), �(r2, ✓2)}D =
Zdrd2✓ Nr
[{�(r1,✓1), C↵}](r, ✓)p
det q(r, ✓)N[{C↵, �(r2,✓2)}](r, ✓)
�Z
drd2✓ N[{�(r1,✓1), C↵}](r, ✓)p
det q(r, ✓)Nr
[{C↵, �(r2,✓2)}](r, ✓)
8
slajdy rachunkowe cz. 1
(3)
� arr =
1
2qab(2qrb,r � qrr,b)
(4)
� trr =
1
NKrr
(4)
� arr = �Na
NKrr +
1
2qab(2qrb,r � qrr,b)
nawias Diraca
cechowanie radialne
9
slajdy rachunkowe cz. 2
prr =1
2
Z r
0pABqAB,r +
Z r
0DA
qAB
Z r0
0DCp
CB
!prA = �
Z r
0DBp
BA
(G = 1
2 (prr)2 + 2qABprAprB � qABpABprr + (qACqBD � 1
2qABqCD)pABpCD
(3)R = (2)R� qABqAB,rr � 34q
AB,rqAB,r � 1
4 (qABqAB,r)2
H[N ] =
ZN
1p|q|
G�p|q|(3)R
!
2
6666664
0 0 0 R(3)rr � 2KArKAr + tmatt � @2
r 0 �2KrA
0 0 0 2@r @B0 2@rKrB 0 @rqAB
0 � pdet q
0
0 00
3
7777775=
0 F
�FT G
�
0 F
�FT G
��1
=
(F�1)TGF�1 �(F�1)T
F�1 0
�
nawias Diraca cd
teoria w cechowaniu radialnym
10
slajdy rachunkowe cz. 3
kwantyzacja
qAB , pAB EAi , Ai
A
E�(S) =
Z
SE
Ai �
i✏ABdrdx
B
he(A) = P exp
✓Z
eAAi⌧
idx
A
◆
qAB , PAB